Gelombang Stasioner pada Ujung Terikat

Ketika pulsa transversal dikirim dari O ke ujung tetap R, maka setibanya pulsa dititik R, pulsa akan dipantulkan dan balik (Gambar 1). Hal yang sama akan terjadi jika gelombang harmonik dikirim dari O ke ujung tetap R.

Gambar 1

Dari gambar jelas bahwa gelombang datang merambat ke kanan dapat dinyatakan oleh
y₁ = y_datang = +A sin (ωt – kx)
dan gelombang pantul yang merambat ke kiri dari ujung tetap (x = 0) dan berlawanan fase adalah
y₁ = y_datang = –A sin (ωt + kx)
hasil superposisi antara gelombang datang, y₁ dan gelombang pantul, y₂ menghasilkan gelombang stasioner

bagaimanakah persamaan simpangan pada titik sembarang P yang terletak sejauh x dari titik tetap R?

Pada titik P gelombang datang y₁ bertindihan dengan gelombang pantul y₂. Sesuai prinsip superposisi, simpangan titik sembarang P, yaitu y adalah jumlah dari y₁ dan y₂.
y = y₁ + y₂
   = +A sin (ωt – kx) + {–A sin (ωt + kx)}
   = A[sin (ωt – kx) – sin (ωt + kx)]

Karena sin A – sin B = 2 cos ½ (A + B) sin (A – B), maka

y = A x 2 cos ½ (ωt – kx + ωt + kx) sin ½ [ωt – kx – (ωt + kx)]
y = 2A sin kx cos ωt atau
y = A_S cos ωt
dengan A_s = 2A sin kx (amplitudo gelombang stasioner)

Gelombang Stasioner pada Ujung Terikat 2018-02-11T17:36:00-08:00 Rating: 4.8 Diposkan Oleh: Fista Legra